Электрическая энергия: понятия, законы, измерение [Аркадий Лазаревич Гуртовцев homosapiens] (pdf) читать постранично, страница - 8
- Электрическая энергия: понятия, законы, измерение 1.23 Мб, 55с. скачать: (pdf) - (pdf+fbd) читать: (полностью) - (постранично) - Аркадий Лазаревич Гуртовцев (homosapiens)
Книга в формате pdf! Изображения и текст могут не отображаться!
[Настройки текста] [Cбросить фильтры]
его
сопротивлению:
Закон Ома для участка цепи:
I=U/R; U=R∙I; R=U/I
(2.2.1)
где R - коэффициент пропорциональности, зависящий от геометрии, электрических свойств и
температуры проводника - омическое, или активное, сопротивление данного участка проводника (это
сопротивление отличается от других видов сопротивлений, которые появляются в цепях переменного
тока, но для постоянного тока оно однотипно и поэтому о нем можно говорить без прилагательного).
В общем случае зависимость между физическими величинами I,U,R нелинейная (закон Ома в
этом случае представляется в дифференциальном виде через малые приращения тока dI и
напряжения dU), но на практике всегда можно в определенном интервале напряжений и токов
считать ее линейной. Для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен. Если в
(2.2.1) ток выразить через плотность как I=jS, а напряжение (разность потенциалов) – через
напряженность поля как U=Е∙l, то получим j=Е/ρ=σЕ, т.е. плотность тока пропорциональна
напряженности поля в данном сечении проводника. Это выражение называют законом Ома в
дифференциальной форме.
В форме (2.2.1) закон Ома справедлив для участков цепи, не содержащих эдс. При наличии же
таких источников, их необходимо дополнительно учесть в законе Ома для участка цепи с
источниками эдс. В разомкнутой цепи (режим холостого хода источника), как отмечалось выше, Ē=UХХ (рис.2.2.1,а). Для замкнутой цепи, состоящей из источника эдс и сопротивления нагрузки
(рис.2.2.1,в), имеет место равенство -Ē=ΔU+UН=ΔU+RН∙I, где ΔU - падение напряжения в цепи на
источнике эдс. В частности, при RН=0 (режим короткого замыкания источника), UН=0 и -Ē=ΔU
(рис.2.2.1,б).
В общем случае при I≠0 из-за того, что ΔU≠0, всегда /UН/0 или κ
сопротивлению:
Закон Ома для участка цепи:
I=U/R; U=R∙I; R=U/I
(2.2.1)
где R - коэффициент пропорциональности, зависящий от геометрии, электрических свойств и
температуры проводника - омическое, или активное, сопротивление данного участка проводника (это
сопротивление отличается от других видов сопротивлений, которые появляются в цепях переменного
тока, но для постоянного тока оно однотипно и поэтому о нем можно говорить без прилагательного).
В общем случае зависимость между физическими величинами I,U,R нелинейная (закон Ома в
этом случае представляется в дифференциальном виде через малые приращения тока dI и
напряжения dU), но на практике всегда можно в определенном интервале напряжений и токов
считать ее линейной. Для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен. Если в
(2.2.1) ток выразить через плотность как I=jS, а напряжение (разность потенциалов) – через
напряженность поля как U=Е∙l, то получим j=Е/ρ=σЕ, т.е. плотность тока пропорциональна
напряженности поля в данном сечении проводника. Это выражение называют законом Ома в
дифференциальной форме.
В форме (2.2.1) закон Ома справедлив для участков цепи, не содержащих эдс. При наличии же
таких источников, их необходимо дополнительно учесть в законе Ома для участка цепи с
источниками эдс. В разомкнутой цепи (режим холостого хода источника), как отмечалось выше, Ē=UХХ (рис.2.2.1,а). Для замкнутой цепи, состоящей из источника эдс и сопротивления нагрузки
(рис.2.2.1,в), имеет место равенство -Ē=ΔU+UН=ΔU+RН∙I, где ΔU - падение напряжения в цепи на
источнике эдс. В частности, при RН=0 (режим короткого замыкания источника), UН=0 и -Ē=ΔU
(рис.2.2.1,б).
В общем случае при I≠0 из-за того, что ΔU≠0, всегда /UН/0 или κ
Последние комментарии
1 день 16 часов назад
1 день 16 часов назад
1 день 16 часов назад
1 день 16 часов назад
1 день 19 часов назад
1 день 19 часов назад